Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей




НазваниеОбложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей
страница2/8
Дата публикации21.08.2013
Размер1.37 Mb.
ТипДокументы
uchebilka.ru > Математика > Документы
1   2   3   4   5   6   7   8
ИССЛЕДОВАНИЯ МЕТОДОМ ЭПР ПРОЦЕССА ДЕФЕКТООБРАЗОВАНИЯ В КРИСТАЛЛАХ MgO, ПОДВЕРГНУТЫХ МЕХАНИЧЕСКОЙ АКТИВАЦИИ В УДА (стр. 16-24)
М. В. Власов, Н. Г. Каказей, Б. М. Кипнис, И. А. Хинт, М. Ристич
В настоящее время всё возрастающий интерес исследователей и технологов вызывают дисперсные поликристаллические среды. Известно, что на производство порошков в мире затрачивается порядка 10 процентов всей вырабатываемой электроэнергии. И хотя существуют разные способы получения дисперсных порошков твёрдых тел, механическое разрушение является одним из наиболее простых и распространённых.

Исследования последних лет показали, что свойства порошков и изделий из них зависят от условий диспергирования. Так, прочность на сжатие образцов, полученных дезинтеграторным способом измельчения и активации песков / 1 /, оказалось в 2,0 – 2,5 раза больше, чем в образцах, приготовленных из порошков такой же тонины, но полученных в шаровой и вибромельнице.

Малоизученность процессов, протекающих в твёрдых телах при интенсивных механических воздействиях, и уникальность физических свойств образующихся при этом сред стимулировали проведение радиоспектроскопических исследований кристаллов MgO, подвергнутых обработке в дезинтеграторе, размельчению в ступке и шаровой мельнице.

Применимость метода ЭПР при исследовании процессов разрушения основывается как на использовании в разрушаемых объектах парамагнитных примесей, которые оказываются хорошими индикаторами нарушений кристаллической решётки, так и на возникновении при диспергировании вакансионных образований, захватывающих электрон (например, F-центры) проявляющих парамагнитные свойства.

Дезинтеграторная обработка материалов осуществлялась на лабораторной установке УДА-2 шестирядными пальцевыми роторами при различных скоростях удара: 80, 165, 245 и 300 м/с.

Однократной обработке подвергались кристаллы MgO размером менее 1 мм. При прохождении материала через дезинтегратор количество эффективных соударений равнялось 5 на всех режимах обработки.

Измерения спектров ЭПР проводились при комнатной температуре на 3-см радиоспектрометрах РЭ 1301 и РЭ 1306. В образцах присутствовали парамагнитные примеси двухвалентных марганца и ванадия и трёхвалентного хрома, концентрация которых не превышала 0,005 процента.

Установлено, что основным изменением спектров ЭПР является появление линии F-центров, интенсивность которых возрастает по мере увеличения скорости обработки и уменьшения сигналов от примесей.

Естественно было предположить, что основные количественные изменения спектра обусловлены различным дисперсным составом образцов, данные которого приведены в таблице.
Таблица

Дисперсный состав порошков в % весе

^ Размер частиц, мкм

Максимальная скорость удара, м/сек

80

165

245

300

1000 – 630

630 – 400

400 – 200

200 – 160

160 – 100

100 – 63

63 – 50

меньше 50

7,6

9,8

27,4

8,0

19,0

16,8

5,3

6,1

6,1

3,2

7,0

2,6

10,4

21,6

16,6

32,5

6,3

5,6

7,4

2,0

4,9

10,4

10,2

53,2

3,7

5,3

8,6

3,6

4,4

6,1

7,6

66,7


Сигнал ЭПР от F-центра (рис. 1), представляющего собой кислородную вакансию, захватывающую один электрон, описывается спингамильтонианом:
H = gβHS + ANSJN
где первый член относится к зеемановскому взаимодействию, а второй – к суперсверхтонкому, возникающему за счёт взаимодействия локализованного на вакансии электрона с ядерным спином ближайшего иона 25 Mg.

Полученные нами постоянные g = 2,0023 ± 0,0002 и AN = 3,71 ±0,02 x 10-4 см-1 находятся в хорошем согласии с результатами работы / 2 /.


^ Рис. 1. Вид сигнала F-центра в порошке MgO
Было обнаружено, что количество образующихся F-центров определяется размером кристаллических частиц и практически не связано с режимом (скоростью) измельчения. Аналогичные результаты получены также при дроблении кристаллов в ступке. Такую зависимость, представленную на рис. 2а, в целом можно объяснить, исходя их предположенной ранее модели дефектной структуры кристаллической решётки / 3, 4 /1 и считая, что F-центры локализованы в поверхностном сильно разрыхленном слое толщиной С, постоянного для любого размера частиц. Согласно этой модели наблюдаемое изменение интенсивности сигнала от F-центров хорошо описывается зависимостью J ~ C/R, где R – радиус частицы. По данным работы / 5 /, толщина поверхностного слоя составляет ~ 0,2 мкм. На локализацию F-центров в поверхностном слое указывает также практически полное исчезновение линии в образцах, протравленных в течение 30 минут в слабом растворе соляной кислоты.

Известно, что не все возникающие в процессе разрушения анионные вакансии захватывают один электрон и становятся F-центрами. Число таких центров может быть увеличено последующим рентгеновским облучением образцов. Действительно, при облучении в течение двух часов порошков с размером частиц менее 50 мкм концентрации F-центров возросла почти вдвое. Не исключено, что детальное исследование процесса перевода вакансий в парамагнитное состояние может выявить влияние скорости разрушения на дефектность частиц.

Примеси Mn2+, V2+ и Cr3+, спектры ЭПР которых в MgO хорошо изучены / 6–8 /, использовались нами в качестве индикаторов дефектности частиц, полученных при диспергировании кристаллов. На рис. 2 б, в, г приведены зависимости интенсивностей сигналов этих примесей от размера частиц. Более чувствительными к уменьшению размера частиц оказались ионы ванадия и хрома, т.е. примеси, имеющие электронный спин S = 3/2.

Причиной изменения амплитуды сигналов ЭПР могло оказаться как нарушение симметрии локального кристаллического поля парамагнитного иона, так и изменение валентности примеси. Известно, что в чисто кубическом поле, имеющем место в MgO, расщепления основного состояния парамагнитных центров с S = 3/2 не происходит / 9 /, а результирующий сигнал ЭПР должен представлять собой одиночную линию, в которую делает вклад три перехода: -3/2 ↔ -1/2, -1/2 ↔ 1/2, 1/2 ↔ 3/2. В искажённом кристаллическом поле основное состояние расщепляется, переходы -3/2 ↔ -1/2 и 1/2 ↔ 3/2 становятся анизотропными.

Следовательно, в поликристаллических образцах их вклад в линию центрального перехода - 1/2 ↔ 1/2 оказывается значительно меньшим и определяется степенью дефектности частиц.

Отсутствие в исследуемых порошках (даже с самым большим размером частиц) линий тонкой структуры ионов Mn2+ и боковых сателлитов в спектре V2+, которые хорошо наблюдались в исходных кристаллах MgO, свидетельствуют об искажениях локальных кристаллических полей по всему объёму частиц, что согласуется с данными работы / 10 /. Таким образом, вкладом анизотропных переходов тонкой структуры в линию от перехода -1/2 ↔ ½ можно пренебречь, и все обнаруженные изменения интенсивности сигнала отнести за счёт перехода парамагнитных примесей в иное ЭПР – не наблюдаемое состояние, например, Mn2+ → Mn2+ + e, V2+ → V3+ + e, Cr3+ → Cr4+ + e.

Исходя из сферической модели дефектной структуры частиц и характера изменений интенсивности сигналов Mn2+, V2+ и Cr3+, мы считаем, что переход ионов в непарамагнитное состояние осуществляется в поверхностном слое толщиной порядка 4 мкм, причём с увеличением скорости обработки толщина такого слоя возрастает.

Отметим, что толщина слоя, оцениваемая по изменению интенсивности V2+ и Cr3+, несколько больше, чем для Mn2+. Такие расхождения в толщине слоя для различных ионов могут быть связаны с пространственно-неравномерным (радиальным) распределением дефектности поверхностного слоя и отличием потенциалов перехода ионов Mn2+, V2+ и Cr3+ в ненаблюдаемое состояние.

Из анализа приведённых выше результатов и работ по пластическому деформированию и разрушению кристаллов MgO / 11, 12 / вытекает, что изменение валентности парамагнитных ионов связано с пластическим деформированием, а возникновение F-центров – с образованием новых поверхностей. Следовательно, образование F-центров ограничивается зоной разрушения (т.е. поверхностным сильно разрыхленным слоем), а переход ионов в иное валентное состояние – зоной пластического деформирования (т.е. приповерхностным слоем).

Окончательное подтверждение такого механизма образования, перестройки парамагнитных центров и распределения их по слоям частицы требует проведения дополнительных исследований.

Сравнивая характер изменения интенсивности F-центров и спектров ионов Mn2+, V2+ и Cr3+ (рис. 2), мы убедились, что в процессе образования F-центров принимают участие электроны, возникающие при переионизации ионов в поверхностном слое. Следовательно, в частицах одного и того же размера с увеличением концентрации примесей интенсивность сигнала F-центров должна возрастать.

Действительно при разрушении кристаллов MgO, содержащих на порядок больше ионов Mn2+ и Cr3+, интенсивность сигнала F-центров увеличилась в три раза. При количественной оценке парамагнитных центров оказалось, что F-центров значительно меньше общей концентрации примесей в образцах. Так в частицах размером 56 мкм F-центры составили ~ 1 процент общего содержания примесей, что близко к количеству ионов марганца, ванадия и хрома в поверхностном слое толщиной ~ 0,2 мкм, т.е. число F-центров и примесных ионов в поверхностном слое приблизительно одинаково.


^ Рис. 2. Зависимость интенсивности спектра ЭПР от размера частиц: 1 – VM = 80 м/с, 2 - VM = 300 м/с
Следует, однако, подчеркнуть, что возникновение F-центров нельзя всецело относить за счёт перестройки примесных ионов, поскольку процесс образования новых поверхностей сопровождается совокупностью физических явлений (акустических, оптических, плазменных и др.), как правило, связанных с рождением и аннигиляцией различных электронных центров. Об этом, например, свидетельствует существенное различие в концентрациях F-центров образцов, разрушенных в вакууме и на воздухе: при диспергировании на воздухе сохраняется лишь ~ 20 процентов центров по сравнению с вакуумным измельчением. По-видимому, при разрушении кристаллов MgO в процессе образования Г-центров, парамагнитные примеси могут играть как инициирующую, так и стабилизирующую роль.

Влияние способа измельчения на свойства порошков установлено и при обработке кристаллов MgO в шаровой мельнице. Измельчение образцов в ней длительностью в 5 с приводило к возникновению в порошках сигнала ЭПР с g = 2,0006 ± 0,0005, который можно отнести к к F2-центрам, представляющим собой F-центры, локализованные возле катионной вакансии. Такой же сигнал проявляется и в образцах, полученных разрушением кристаллов в ступке и дезинтеграторе, но лишь после многочасового отжига при температуре 400ºС.

Эти данные указывают на принципиальные отличия в дефектности частиц, полученных различными методами разрушения. Более того, наличие в образцах, разрушенных в шаровой мельнице, только F2-центров свидетельствует о появлении в процессе диспергирования высоких температур, приводящих к отжигу F-центров. Такие температуры могут возникать в местах разрушения частиц за счёт соударения шаров и, учитывая кратковременность обработки, превышать 1000ºС.

В целом, процесс измельчения в шаровых мельницах включает в себя как образование более развитой поверхности, создание определённой дефектной структуры частиц, так и одновременный отжиг части дефектов за счёт возникновения высоких локальных температур.

Из проведённых ЭПР-исследований ясно, что в процессе дезинтеграторной обработки кристаллов MgO образуются порошки со сложной структурой распределения дефектов по объёму частиц. В этих частицах существует разрыхленный поверхностный слой, толщина которого и плотность распределения F-центров практически не зависит от режима обработки образцов. Следующий за ним приповерхностный пластически деформированный слой имеет существенно иную дефектную структуру, благодаря которой осуществляется перевод части ионов марганца, ванадия и хрома в парамагнитно ненаблюдаемое состояние. F-центры в этом слое не образуются.

Толщина такого приповерхностного слоя зависит от режимов обработки материалов.

Кристаллическое поле в ядре частиц искажено как за счёт пластического деформирования, недостаточного для перевода примесных ионов в иное состояние, так и напряжений, компенсирующих образование дефектов в поверхностных слоях.

В заключение хотелось бы выразить глубокую признательность профессору С. Г. Тресвятскому за любезно предоставленные кристаллы MgO и Н. Н. Багмуту за помощь в организации исследований.

Литература

1. Хинт И. А. Об основных проблемах механической активации. Таллин, 1977. Препринт 1.

2. Wertz J. W., Auzins P., Weeks R. A., Silsbee R. H. Phys. Rev., 1957, p. 107, 1535.

3. Samsonov G. V., Kakazsy N. G., Sorin L. A., Physics of Sintering. 1973.

4. Каказей Н. Г. Порошковая металлургия, 1974, № 4, с. 84.

5. Каказей Н. Г., Сорин Л. А. Изв. Вузов. Физика, 1969, № 3, с. 48.

6. Low W. Phys. Rev., 1957, 105, 793.

7. Low W. Phys. Rev., 1957, 105, 801.

8. Low W. Phys. Rev., 1956, 101, 1827.

9. Альтшулер С. А., Козырев Б. М. Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп, М., “Наука”, 1972, с. 83.

10. Каказей Н.Г., Власова М.В. Журнал прикладной спектроскопии, 1976, 24, 150.

11. Gager W.B., Klein M.J., Johes W.H., Appl. Phys. Lett., 1964, 5, 131

12. Sibley W.A., Kolopy J.L., Mallard W.S. Phys. Status solidi, 1969, 31, 223.

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ МЕЛЮЩИХ ЭЛЕМЕНТОВ КРУГЛОГО ПОПЕРЕЧНОГО СЕЧЕНИЯ И ОБРАБАТЫВАЕМОГО МАТЕРИАЛА (стр. 25-33)
А. Тюманок
Обработка материала в дезинтеграторе вызывает ряд механохимических изменений – активацию материала, которая проявляется в технологических эффектах. Согласно рабочей гипотезе, разработанной И. Хинтом / 1 /, активация определяется тремя параметрами: скоростью соударения, числом ударов и интервалом времени между последующими ударами. Поэтому представляет интерес взаимодействие мелющего элемента - пальца - и обрабатываемого материала. Мелющие элементы круглого поперечного сечения были исторически первыми и по сей день находят в УДА широкое применение.

Настоящая статья посвящена изучению взаимодействия частицы материала и мелющего элемента поперечного сечения.
1. Обработка одной частицы

В дезинтеграторе типа УДА процесс обработки материала происходит, по сравнению с другими мелющими агрегатами, очень быстро. За интервал времени порядка 10-2 сек материал получает от 2 до 7 высокоинтенсивных ударов. При производительности 30 т/час и угловой скорости 1500/1500 об/мин и 12 мелющих элементах на круге оборота, на пальце, однократно обрабатываемая порция материала равняется 1,2 кг. Если за площадь рабочей зоны принять 10 см2 и плотность материала ρ = 2,5 кг/см3, то толщина слоя оказывается 0,48 мм, т.е. порядка размера частиц большинства обрабатываемых материалов. Следовательно, в УДА происходит индивидуальная обработка каждой частицы и представляет интерес изучение взаимодействия одной частицы с мелющим элементом.

Взаимодействие частицы, которая соударяется с относительной скоростью V0 (рис. 1) с мелющим элементом, определяется мгновенным трением скольжения и качения. Трение скольжения определяется коэффициентом f и трением качения k. Первый определяет угол трения скольжения
tg φ1 = f
второй определяет смещение нормальной реакции (рис. 1). Если провести из точки контакта в центр массы частицы прямую, то она образует с нормалью угол φ2


Рис. 1.
который условно можно назвать углом трения качения. В зависимости от угла наклона γ возможны различные случаи соударения частицы и пальца:

1) при γ > φ1 и γ < φ2 имеет место прямой удар без скольжения и качения частицы. При этом возбуждаются интенсивные нормальные усилия, и разрушение частицы происходит под действием сил сжатия-растяжения;

2) при φ2 < γ < φ1 и φ1 < γ < φ2 в момент соударения происходит смещение центра массы частицы – в первом случае качения без проскальзывания, во втором - скольжения без перекатывания. В преобладающем большинстве этих случаев имеет место первый. При этом возникают интенсивные нормальные и касательные усилия, которые и вызывают разрушение частиц;

3) при γ > φ1 и γ < φ2 имеет место удар с последующим скольжением и перекатыванием частицы. В этом случае возникают и нормальные, но, главным образом, интенсивные касательные усилия. Разрушение частицы происходит под действием сил сдвига и среза. При этом раскалывание частиц не происходит, а продуктом измельчения являются мелкие стружки верхних слоёв частиц.

Всевозможные случаи контакта при соударении двух твёрдых недеформируемых тел подробно изучены В. Ю. Плявниексом / 2, 3 /. Однако рассмотренные случаи соударения объединяются в две основные группы по характеру силового воздействия: А – прямой удар, силовое воздействие и разрушение происходят преимущественно сжатием. Это имеет место в первом и во втором случаях; В – скользящий удар, силовое воздействие и разрушение происходят преимущественно силами сдвига и среза (3-й случай).
2. Соударение с круглым мелющим элементов

Рассмотрим случай соударения (рис. 2) частицы шарообразной формы размером 2r, с пальцами круглого профиля с радиусом r0. Соударение происходит под углом φ с относительной скоростью V0. Точка контакта каждой частицы определяется углом α. Особенность соударения частицы с круглым пальцем состоит в том, что условия соударения зависят от точки соударения α. Угол соударения γ выражается формулой

γ = α - φ



Рис. 2.
В частном случае, при f = 0,3, k = 0,1 мм, r0 = 20 мм, r1 = 2 мм, имеем φ1 = 16,7º, φ2 = 2,9 º. Тогда на поверхности круглого мелющего элемента имеем следующие зоны соударения:

I 7,1º < α < 12,9º - зоны прямого удара

II -6,7º < α < 7,1º - зона прямого удара с поворотом частицы

или

12,9º < α < 26,7º

III -80º < α < -6,7º - зона скользящего удара с поворотом

или

26,7º < α < 100º

Из этих зон следует выделить ещё одну – зону наиболее интенсивного износа. Согласно исследованиям проф. И. Клейса / 4 / эта зона определена γ > 55 – 60º для ст.3. В нашем случае зона наибольшего износа находится в

IV -80º < α < -50º

или

70º < α < 100º


Рис. 3. Характерные зоны на мелющем элементе круглого профиля при f=0,3
Зоны изображены графически на рис. 3. В случае коэффициента трения f = 0,6, соответствующие зоны сохраняются, изменяются лишь их границы:

I 7,1º < α < 12,9º III -80º < α < -20,9º

40,9º < α < 100º

II -20,9º < α < 7,1º IV -80º < α < -50º

12,9º < α < 40,9º 70º < α < 100º
3. Эффективность соударения

Кинетическая энергия соударения определяется энергией, теряемой при соударении. При соударении под углом γ после соударения скорость скольжения частицы вдоль поверхности мелющего элемента выражается:

(1)

Изменение кинетической энергии за время соударения назовём энергией удара:

(2)

Удельная энергия обработки – энергия удара на единицу массы определяется формулой

(3)

Удельная энергия обработки зависит от точки соударения, т.е. от угла γ. Энергия удара имеет максимальное значение при α = 0, так как γ = 0 и V = 0, имеем

(4)

Удельная энергия имеет максимальное значение и при углах . При углах соударения , скорость V не равна 0 и энергия удара изменяется. Для оценки изменения удельной энергии введём коэффициент эффективности соударения K1, который определим соотношением удельной энергии к её максимальному значению

(5)

Учитывая формулу (2), имеем

(6)

Коэффициент эффективности меняется в зависимости от точки соударения и представлен графически на рис. 4. Для всего материала характерным является средний коэффициент эффективности

(7)

После интегрирования имеем

(8)

который зависит только от коэффициента трения. Эта зависимость представлена на рис. 5. Как видно из графика, с увеличением коэффициента трения эффективность обработки материала возрастает.


Рис. 4. Зависимость коэффициента эффективности удара K1 от места соударения на пальце
4. Движение материала по поверхности мелющего элемента

Если принять удар абсолютно упругим, то после соударения материал может мгновенно остановиться на поверхности пальца или двигаться в наружную или даже во внутреннюю сторону. Материал, скользящий по поверхности пальца, отделяется от него в некоторой точке. Отрыв имеет место там, где радиус кривизны естественной траектории будет больше радиуса поперечного сечения мелющего элемента.



^ Рис. 5. Зависимость среднего коэффициента эффективности удара от коэффициента трения f
Движение материала по поверхности мелющего элемента (рис. 2) описывается дифференциальным уравнением

(9)

где r – расстояние точки от оси вращения ротора, N – нормальная реакция, f – коэффициент трения скольжения, S – длина дуги.

Радиус кривизны естественной траектории становится больше r0 в точке, где N = 0, и точка отрыва определяется уравнением

(10)

Решение этого уравнения определяет внутреннюю точку отрыва. Наружная точка отрыва остаётся в зоне мгновенной остановки / 1 /. Для её определения необходимо проинтегрировать систему уравнений (9) и использовать условие (10). Результаты расчёта представлены на схеме (рис. 6) для случая, когда r0/r = 0,1, f = 0,3 и f = 0,6, где видно, что материал разделяется на три потока.

В случае f = 0,3, 44.1 процент материала получает высокоэффективный удар, скользит по поверхности пальца и вылетает струёй на следующий круг обработки, 20.3 процента материала теряет часть скорости соударения, разлетается веером в обратную сторону к предыдущему кругу и 35.6 процента разлетается веером с наружной стороны.


Рис. 6. Схема распределения потоков материала на мелющем элементе круглого профиля в случае f = 0,3 и f = 0,6
В случае f = 0,6 распределение качественно сохраняется, а количественно меняется – увеличивается поток ”а”.

Такое распределение материала имеет место в случае, когда число пальцев на круге достаточно мало, так что материал соударяется во всех точках по диаметру пальца (согласно методике расчёта И. Хинта / 1 /). С увеличением числа пальцев они начинают экранировать друг друга, и поток ”в” материала уменьшается. При экранировании 45 процентов радиального размера пальца поток ”в” становится равным нулю. Распределение материала по потокам приведено в таблице.

Таблица

Поток

f = 0,3

f = 0,6

а) максимально активированного материала

68.6%

84.9%

б) материала после скользящего удара, направленный вовнутрь

31.4%

15.1%

б) материала после скользящего удара, направленный наружу

0

0


При дальнейшем увеличении количества пальцев, изменяется соотношение потоков – уменьшается поток ”а”, увеличивается поток ”б”, а поток ”в” остаётся по-прежнему равным нулю.

Из приведённого изучения следуют основные преимущества и особенности работы пальца круглого поперечного сечения:

1. Мелющие элементы с круглым поперечным сечением дают материалу наиболее широкую гамму видов соударения от прямого удара до скользящего со всевозможными углами наклона.

2. Активизация материала происходит в широких пределах силовых воздействий от сил чистого сжатия до сдвиговых усилий.

3. В зоне прямого удара материал активируется силами сжатия, и продукт получается преимущественно крупной фракции.

4. В зоне скользящего удара материал активируется усилиями сдвига, и продукт получается преимущественно мелкой фракции.
Литература

1. Хинт И. А. Основы производства силикальцита, Госстройиздат, М., 1962.

2. Плявниекс В. Ю. Расчёт косого удара о препятствие. – В сб.: ”Вопросы динамики и прочности”, вып. 18, Рига, 1969.

3. Плявниекс В. Ю. Косое соударение двух тел. – В сб.: “Вопросы динамики и прочности”, вып. 19, Рига, 1969.

4. Kleins I. ”Probleme der Bestimmung des Strahverschleissung der Metallen”. Wear 13, 1969. 199 – 215.

1   2   3   4   5   6   7   8

Похожие:

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconСовременное образование: научные подходы, опыт, проблемы, перспективы сборник научных статей
Сборник научных статей по итогам IX всероссийской научно-практической конференции с международным участием «Артемовские чтения» (16-17...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconПравила представления рукописей статей в сборник научных трудов Донецкого...
Для публикации в сборнике подаются статьи, отражающие новые теоретические и практические результаты исследований в области машиностроения...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconА. М. Дерибас Сборник статей и публикаций
Дом князя Гагарина ”: Сборник статей и публикаций/Одесский государственный литературный музей. Вып. Одесса:,1997. с

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconСборник статей американських и украинских теоретиков
Социологическая теория сегодня. Сборник статей американських и украинских теоретиков / Под ред. В. Танчера // Национальная академия...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconІнформаційний список №2008 р
Агротехнические основы выращивания высоких урожаев зерновых культур, картофеля и сахарной свеклы в юго-западной Лесостепи Украины:...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconГосударственное образовательное учреждение среднего профессионального...
Антропологическая лингвистика. – Выпуск 11: сборник научных трудов / Под ред. Н. А. Красавского. – Волгоград: «Колледж», 2009. –...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconГосударственное образовательное учреждение среднего профессионального...
Антропологическая лингвистика. – Выпуск 12: сборник научных трудов / Под ред. Н. А. Красавского. – Волгоград: «Колледж», 2009. –...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconСборник научных работ по а-г (вып 19 Харьков 1960) история кафедры...
Тезисы Чехословацкого медицинского съезда по случаю 100-летней годовщины образования Общества и Журнала чешских врачей Прага ноябрь...

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconПредставлення результатів на конференціях, семінарах, читаннях
Наночастицы в конденсированных средах. Сборник научных статей, нан беларуси, Ин-т тепло- и массообмена, под ред. П. А. Витязь и др....

Обложка уда универсальная дезинтеграторная активация сборник научных статей iconCognition, communication, discourse. International On-line journal...
Когниция, коммуникация, дискурс. Международный электронный сборник научных трудов. Харьковский национальный университет имени В....

Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2013
контакты
uchebilka.ru
Главная страница


<